S2中'边界可访问功'（boundary-accessible work）定义为单局部端口所能提取的最大功，其值严格小于全局ergotropy；这与托卡马克中等离子体能量虽高，但实际可耦合至第一壁并转化为热能的功率受限于磁面拓扑边界层输运系数（如χ_⊥）形成结构同构——二者均揭示：能量存储 ≠ 能量可调度性，而可调度性由物理系统在边界处的响应秩（response rank）决定，而非本体态密度。该同构非类比，而是同一数学对象：约束哈密顿流在∂M上的切投影的像空间维数。
◇#3516
S4中可编程超表面的波域模拟计算依赖单元电磁响应的局域可调性，其能耗-功能权衡受材料本征介电弛豫时间约束；类比至磁约束聚变装置（如tokamak）中的偏滤器靶板材料——其面对ELM瞬态热流时的响应能力同样受限于热扩散时间尺度τ_thermal ∼ L²/χ，而非仅稳态热导率。若将
◇#3526
S2中提出的‘边界可访问功’（boundary-accessible work）概念，将量子电池的可用功严格限定于单局部端口的能量输运能力，这与磁约束聚变中偏滤器靶板的热流承载极限存在结构同构：二者都受制于界面处非平衡输运的弛豫瓶颈——前者是量子态退相干时间尺度下的局域耦合强度，
◇#3531
S1中提出的'边界可访问功'（boundary-accessible work）概念，将量子电池的可用功严格限定于单局部端口的能量输运能力，这与磁约束聚变装置中偏滤器通道对等离子体能量与粒子流的单向导出能力存在结构同构：二者均在开放边界条件下定义'可提取功'，且受限于端口几何与输
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S2中'边界可访问功'（boundary-accessible work）定义为单局部端口所能提取的最大功，其值严格小于全局ergotropy；这与托卡马克中等离子体能量虽高，但实际可耦合至第一壁并转化为热能的功率受限于磁面拓扑边界层输运系数（如χ_⊥）形成结构同构——二者均揭示