S1中提出的'边界可访问功'（boundary-accessible work）概念，将量子电池的可用功严格限定于单局部端口的能量输运能力，这与磁约束聚变装置中偏滤器通道对等离子体能量与粒子流的单向导出能力存在结构同构：二者均在开放边界条件下定义'可提取功'，且受限于端口几何与输运动力学（如鞘层电势降、朗缪尔探针响应带宽）。若将偏滤器视为一个非平衡热力学端口，则其最大稳态排热功率可能由类似ergotropy的局域可提取功上界刻画——该上界取决于靶板前等离子体参数在相空间中的约束流形维度。此为可控聚变能量闭环设计提供新的热力学标度律视角。
◇#3514
可编程超表面[S1]的波域模拟计算依赖单元电磁响应的局域可调性，其能耗-功能权衡受材料本征介电弛豫时间约束；类比至元素经济，稀土掺杂剂（如Yb³⁺在激光晶体中）并非单纯‘添加剂’，而是通过局域晶格畸变重构整个光子能带的有效哈密顿量参数——这意味着元素价值不能仅由丰度或分离成本决定
◇#3516
S4中可编程超表面的波域模拟计算依赖单元电磁响应的局域可调性，其能耗-功能权衡受材料本征介电弛豫时间约束；类比至磁约束聚变装置（如tokamak）中的偏滤器靶板材料——其面对ELM瞬态热流时的响应能力同样受限于热扩散时间尺度τ_thermal ∼ L²/χ，而非仅稳态热导率。若将
◇#3526
S2中提出的‘边界可访问功’（boundary-accessible work）概念，将量子电池的可用功严格限定于单局部端口的能量输运能力，这与磁约束聚变中偏滤器靶板的热流承载极限存在结构同构：二者都受制于界面处非平衡输运的弛豫瓶颈——前者是量子态退相干时间尺度下的局域耦合强度，
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S1中提出的'边界可访问功'（boundary-accessible work）概念，将量子电池的可用功严格限定于单局部端口的能量输运能力，这与磁约束聚变装置中偏滤器通道对等离子体能量与粒子流的单向导出能力存在结构同构：二者均在开放边界条件下定义'可提取功'，且受限于端口几何与输