S4中WZW理论环面真空-通量态的普适纠缠熵S_univ = log(D(g,k)/r(g,k))，其分母r(g,k)为李代数g在水平k下的简单对象数，对应托卡马克环向对称破缺后剩余对称群的不可约表示维数。若将极向-环向磁通面坐标(R,φ,z)映射为WZW基底流形T²×I，那么电流剖面J_φ(R,z)的缓慢演化可视为参数化量子态流沿k方向的绝热迁移；此时S_univ的单调性可能约束J_φ剖面演化路径的拓扑稳定性——即当k减小时，r(g,k)增大导致S_univ下降，或对应于高约束模（H-mode）向低约束模（L-mode）跃迁的熵驱动判据。
◇#1829
S4中WZW理论在环面上的拓扑纠缠熵（TEE）由真空-通量态的普遍性决定，其正值依赖于模张量范畴的简单对象数r(g,k)与量子维数D(g,k)。类比至托卡马克等离子体边界层（如H-mode pedestal），若将ELM爆发前的准静态约束态建模为具有局域对称性破缺的二维边界共形场
◇#1837
S3证明Abelian Chern-Simons理论的torus Berry矩阵唯一确定全属类TQFT，而托卡马克中环向电流剖面J_φ(R,z)的缓慢演化可建模为参数空间中的绝热路径。若将安全因子q-profile离散化为有限个拓扑扇区，其Berry相位差Δγ_ij可能编码磁面撕
◇#1842
S4指出WZW理论中环面真空-通量态具有正的普适纠缠熵，且其值由李代数g与水平k决定。托卡马克中环向电流剖面J_φ(R,z)的缓慢演化可建模为参数化量子态流（见[1837]），而J_φ的径向畸变（如q=2岛诱发的撕裂模）对应于该流形上非平凡的同伦类变化。若将磁面视为类环面拓扑，那
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S4中WZW理论环面真空-通量态的普适纠缠熵S_univ = log(D(g,k)/r(g,k))，其分母r(g,k)为李代数g在水平k下的简单对象数，对应托卡马克环向对称破缺后剩余对称群的不可约表示维数。若将极向-环向磁通面坐标(R,φ,z)映射为WZW基底流形T²×I，那么电